МГД УСТОЙЧИВОСТЬ И УДЕРЖАНИЕ ПЛАЗМЫ В ТОКАМАКЕ ПРИ ПЕРЕХОДЕ ЗНАЧЕНИЯ qmin ЧЕРЕЗ ЕДИНИЦУ.

Разумова К.А., Горшков А.В., Кислов А.Я., Кислов Д.А., Павлов Ю.Д., Сушков А.В., Санников В.В..

ИЯС, РНЦ "Курчатовский институт", Москва, Россия.

    Показано, что при таком изменении профиля плотности тока в плазме токамака, когда величина qmin Ј1, период пилообразных колебаний возрастает, а сами релаксации уже не напоминают зубья пилы, а похожи на горбы с короткими просечками в момент внутреннего срыва. Если эксперементы ведутся с q(a)Ј4, т.е при достаточно широком профиле тока, синфазно с "горбами" наблюдается спад интенсивности линий дейтерия и континуума, а также рост величины энергосодержания плазмы. т.е. улучшается удержание в плазме. При увеличении qmin  длительность таких "горбов" возрастает и можно наблюдать подросты электронной температуры, сохраняющиеся до конца импульса  ECR мощности.
    В работе исследуются пространственно- временные характеристики такого периодически возникающего улучшения удержания с помощью Томсоновского рассеяния, многохордового измерения изменения интенсивности SXR и других методов. Показано,что прирост электронной температуры в горбе составляет 1-1.5kev в ценре плазмы.


ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ПРЕДЕЛЬНЫХ b В РЕЖИМЕ ОМИЧЕСКОЙ Н-МОДЫ НА ТОКАМАКЕ ТУМАН-3М

С.В. Лебедев, М.В. Андрейко, Л.Г. Аскинази, В.Е. Голант, А.П. Захаров*, В.А. Корнев, С.В. Крикунов, Л.С. Левин, Г.Т. Раздобарин, В.В. Рождественский, А.И. Смирнов, А.С. Тукачинский, В.М. Шарапов*, С.П. Ярошевич

Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе РАН, 194021, С.-Петербург, Россия
* Институт Физичекой Химии РАН, Москва, Россия

   Н-режим является перспективным сценарием для получения высоких b в токамаке, благодаря характерному для него хорошему удержанию энергии. В частности, рекордное значение bN=4 было получено в Н-режиме при дополнительном нагреве плазмы на токамаке DIII-D [1]. В настоящей работе представлены результаты исследования возможности получения высоких b в токамаке с круговым сечением в отсутствие дополнительного нагрева. Эксперименты выполнялись на токамаке ТУМАН-3М в режиме Омической Н-моды при следующих параметрах разряда [2]: R0=0,53 м, al=0,22 м (лимитерная конфигурация), BT Ј 1,2 Тл, Ip Ј 175 кА,  neЈ 6,2Ч1019 м-3. Увеличение b осуществлялось путем наращивания плотности плазмы после перехода в Н-режим. Запасенная энергия измерялась с помощью диамагнитных датчиков и сопоставлялась с расчетом W по радиальным распределениям Te(r) и ne(r), полученным методом Томсоновского рассеяния.
   В результате экспериментов установлено, что боронизация стенок разрядной камеры позволяет увеличить максимальные значения bT в 1,5 раза. Достигнутые bT составили при этом 2,0 %, а bN - 2,0. При приближении к предельным b не обнаружено увеличение МГД активности. Предел по b проявлял себя как увеличение переноса, при отсутствии срывов или МГД возмущений - "мягкий предел".
   С целью достижения максимальных bN были проведены эксперименты с быстрым сбросом тока при высокой плотности плазмы в Омической Н-моде. Однако существенно увеличить bN не удалось, поскольку сброс тока вызывал быстрое понижение энергосодержания плазмы из-за резкого увеличения переноса. Предполагается, что рост переноса обусловлен H-L переходом из-за снижения мощности нагрева ниже порогового значения. С целью компенсации снижения вводимой мощности запланировано осуществить эксперименты по ионному циклотронному нагреву плазмы в ходе сброса тока.
 Работа выполнена при финансовой поддержке Российского Фонда Фундаментальных Исследований и совместного фонда INTAS-РФФИ (Гранты No: 96-02-17958, 97-02-18107, INTAS-RFBR 95-0575).

   Литература
   [1] Chan V.S., et al, XVI Fusion Energy Conf., Montreal, 1996, paper IAEA-CN-64/O1-6.
   [2] Lebedev S.V., et al, Proc. 24th EPS Conf. on Controll. Fusion and Plasma Physics, Berchtesgaden, 1997, v.21A, part II, p.693.


"О ДЕГРАДАЦИИ УДЕРЖАНИЯ ПЛАЗМЫ  В СТЕЛЛАРАТОРЕ Л-2М"

Федянин О.И., Акулина Д.К.,  Батанов Г.М., Гребенщиков С.Е.,  Коврижных Л.М., Сарксян К.А., Щепетов С.В.

Институт Общей Физики  РАН , Москва, Россия

   На стеллараторе Л-2М продолжаются исследования энергобаланса, равновесия и устойчивости бестоковой плазмы при электронно-циклотронном нагреве.
   Деградация удержания плазмы при увеличении мощности нагрева обнаружена на стеллараторах.
   Три типа экспериментов были проведены на стеллараторе Л-2М для исследования явления деградации:
   (а) Исследование глобальных характеристик плазмы в стационарной фазе разряда с целью установления наличия явления деградации удержания.
   (b) Исследование динамической фазы разряда при ступенчатом (во-времени) изменении мощности нагрева с целью определения временных характеристик перехода из одного энергетичесого состояния в другое и сравнение их с энергетическим временем жизни.
   (c) Исследование фазы перехода из стационарного состояния к свободному распаду плазмы с целью определения границ применимости уравнения глобального энергобаланса и корректности измерений эффективности нагрева плазмы.
    Установлено, что явление нелинейной зависисимости энергии плазмы (W) от мощности нагрева (P) существует и на стеллараторе Л-2М. Увеличение P приводит к квази-насыщению W и нелинейному росту мощности тепловых потерь с увеличением энергии плазмы, а, следовательно, к уменьшению как энергетического времени жизни (tE=W/P), так и дифференциального энергетического времени жизни (tinc=dW/dP).
    Временной переход из одного энергетического состояния (W1, P1) в другое (W2, P2) даже при условии малых изменений мощности и энергии плазмы определяется не энергетическим временем жизни tE , а tinc. Наиболее точно временная эволюция получается из решения уравнения энергобаланса при использовании мощности тепловых потерь, определенной из анализа квазистационарного состояния плазмы.
    При наличии явления квазинасыщения энергии плазмы с ростом мощности нагрева tinc всегда меньше tEи это приводит к заключению, что коеффициент теплопроводности плазмы, определяемый из теплового баланса, должен быть всегда меньше коеффициента теплопроводности плазмы, определяемый по времени распространения теплового импульса.
    Динамика свободного распада плазмы зависит от начального стационарного состояния плазмы (W, P). Если при малых P ( P< 150kW ) энергетическое время жизни остается неизменным в течении времени ( 0.2-0.3 ) tE, то при увеличении мощности нагрева ( P > 200 kW) в начальной фазе распада наблюдается быстрое увеличение tE  за времена меньше 0.1 tE. Таким образом для описания динамики плазмы понятие энергетического времени жизни даже для времен много меньше tE  теряет физический смысл.


Эксперименты по ИЦР нагреву на концевой системе АМБАЛ-М

Ахметов Т.Д., Бендер Е.Д., Белкин В.С., Давыденко В.И., Игошин В.Г., Коваленко Ю.В., Кривенко А.С., Соколов В.Г., Рева В.Б., Храмов Ю.С.

Институт ядерной физики им. Г.И.Будкера  СО РАН, Новосибирск, Россия

      На концевой системе АМБАЛ-М проводятся эксперименты по ИЦР- нагреву плазмы.  Нагрев на частоте 11.7 Мгц производится установленной в переходной области между пробкотроном и полукаспом антенной типа "Нагоя-III", при напряжении на антенне до 8 кВ, вводимой  в плазму мощности ~ 200-300 кВт, длительности импульса до 40 мс. В экспериментах наблюдалось повышение энергосодержания стартовой плазмы в полукаспе за счет  ИЦР-подогрева   в 1,5  раза. Измерения спектра колебаний в плазме показали появление второй гармоники частоты, имеющей уровень  мощности ~ 0.1 относительно первой гармоники. В экспериментах с малым радиусом стартовой плазмы обнаружено, что ИЦР-нагрев приводит к некоторому возрастанию радиуса вследствие увеличения коэффициента диффузии. Нагрев не приводит к заметному наблюдаемому  искажению аксиальной симметрии стартовой плазмы.
      При предельной  мощности ИЦР нагрева обнаружено, что после прохождения импульса создаваемой газоразрядным источником стартовой плазмы длительностью 3 мс в пробкотроне при подводе ВЧ- мощности поддерживается квазистационарная плазма с длительностью до 40 мс. Измерения  давления водорода в пробкотроне показали, что квазистационарный режим обеспечивается за счет значительного рециклинга. Квазистационарная плазма имеет плотность ~ 1012 см-3, электронную температуру ~ 40 эВ, энергию ионов ~300-400 эВ и может подойти в качестве мишенной плазмы для создания популяции горячих электронов запланированным ЭЦР нагревом на второй гармонике.


СИСТЕМА УПРАВЛЕНИЯ И СБОРА ДАННЫХ УСТАНОВКИ ГДЛ НА ОСНОВЕ ТРАНСПЬЮТЕРА.

Аникеев А.В., Багрянский П.А., Большаков Т.Б., Гуменюк О., Карпушов А.Н., Максимов В.В., Сауничев К.Н., Шило В.В., Шукаев А.Н.

ИЯФ СО РАН, Новосибирск, Россия

   Установка ГДЛ представляет собой открытую  магнитную ловушку, предназначенную для изучения  удержания и нагрева плазмы. Установка работает в импульсном режиме, с длительностью рабочего импульса (выстрела)   десятки миллисекунд. В промежутках между выстрелами (3-5 минут) осуществляется сбор, обработка и архивация экспериментальных данных, подготовка к следующему выстрелу и текущее управление системами установки ГДЛ. При этом объем информации, собираемой за один рабочий выстрел, составляет  0.2 - 1.0 Mб.
   Система автоматизации установки ГДЛ состоит из 2-х основных частей: системы   управления и системы сбора и обработки экспериментальных данных. Все системы базируются на использовании аппаратуры, выполненной в стандарте КАМАК. Управление работой КАМАК-оборудования осуществляется с рабочих  станций посредством интеллектуальных крейт-контроллеров, созданных на базе транспьютеров (микропроцессоров, ориентированных на выполнение задач параллельной обработки). Это позволяет одновременно управлять различными системами установки ГДЛ: магнитной системой, системой атомарной инжекции, вакуумной системой, плазменными источниками, диагностическим комплексом.
   В автоматизации физического эксперимента на установке ГДЛ в основном используется КАМАК-аппаратура, разработанная в ИЯФ, в том числе и транспьютерные крейт-контроллеры. Для управления ходом эксперимента, а так же для обработки и хранения  экспериментальных данных, используются рабочие станции PolyWell Alpha 500/550 (CPU: 500MHz DEC Alpha 21164, ОС: Linux) и DECstation 5000/33 (33 MHz DEC RISC, Ultrix), которые связаны с транспьютерами крейт-контроллеров через две "инструментальные" машины PC i386 и PC Pentium-66 под управлением ОС BSDI. Рабочие места экспериментаторов организованы на базе персональных компьютеров PC i486 и Pentium. Доступ к рабочим станциям осуществляется через локальную сеть ИЯФ (Ethernet)  при помощи X-терминала. Возможна работа с любого удаленного терминала через глобальную сеть Internet.
   Обработка  и визуализация экспериментальных данных производится с помощью пакета PAW (Physics Analysis Workstation) и библиотеки CERNlib. Связь и управление транспьютерами обеспечивается при помощи системы ITUS,  разработанной в ИЯФ.   Графический пользовательский интерфейс (Graphic User Interface, GUI)  построен на основе языка и средств разработки интерфейсов Tcl/Tk v4.0.


ИССЛЕДОВАНИЕ РЕЛАКСАЦИИ БЫСТРЫХ ИОНОВ НА УСТАНОВКЕ ГДЛ МЕТОДОМ ЛОКАЛЬНОЙ ИСКУССТВЕННОЙ МИШЕНИ.

Аникеев А.В., Багрянский П.А.,Иванов А.А., Карпушов А.Н., Мурахтин С.В., Ступишин Н.В.

ИЯФ СО РАН, Новосибирск, Россия

    Главной задачей экспериментов на установке ГДЛ является исследование различных аспектов физики удержания плазмы, необходимых для развития  проекта источника нейтронов с энергией 14 МэВ на основе газодинамической ловушки, который был предложен в Институте ядерной физики им. Г.И.Будкера.
    Плазма на установке ГДЛ состоит из двух компонент: относительно холодной "мишенной" и быстрых ионов с энергиями 10-15 кэВ. Представляемая работа  посвящена изучению процесса релаксации функции распределения быстрых ионов при торможении на электронах мишенной плазмы. Для измерения локальных параметров быстрых ионов на ГДЛ используется метод искусственной мишени. Данный метод позволяет локально измерять функцию распределения по энергии и питч-углу. Инжекция импульсного атомарного пучка с высокой эквивалентной плотностью тока создает в плазме локальную мишень, на которой происходит перезарядка быстрых ионов. Параметры возникающего потока вторичных атомов перезарядки измеряются анализатором на основе микроканальной пластины. Плотность потока атомов в искусственной мишени составляла до 0.8 экв. А/см2. Это обеспечило проведение измерений при инжекции в центральную часть ловушки, где установлена данная диагностика, нагревных атомарных пучков с энергией 15-17 кэВ и суммарной мощностью до 4 МВт [1].
    Измерения функции распределения быстрых ионов проводились при следующих параметрах мишенной плазмы в центральной части ловушки: Te~100 эВ, n~5x1013 см-3.  Измеренная функция распределения сравнивалась с результатами модельных расчетов по методу Монте-Карло для выявления возможных аномалий в поведении быстрых частиц. Полученные данные указывают, что релаксация быстрых ионов в мишенной плазме определяется, в основном, парными кулоновскими столкновениями

   Литература.
   [1] Давыденко, А.А. Иванов, А.Н. Карпушев, А.И. Рогозин, Н.В. Ступишин, И.В. Шиховцев Измерения параметров быстрых ионов на установке ГДЛ-методом искуственной мишени. Физика Плазмы, 1997, том 23, № 5, с. 427-430.


ИССЛЕДОВАНИЕ ВОЗМОЖНОСТИ ФОРМИРОВАНИЯ ВНЕШНЕГО ТРАНСПОРТНОГО БАРЬЕРА ПРИ ПЕРИФЕРИЙНОЙ ПЕЛЛЕТ-ИНЖЕКЦИИ

Шибаев С.А. (докладчик), Волков В.В., Заверяев В.С., Иванов Н.В., Какурин А.М., Кирнева Н.А., Ковров П.Е., Маркин А.И., Мартынов Д.А., Мялтон Т.Б., Новиков А.Ю., Павлов Ю.Д., Позняк В.И., Поповичев С.В., Романников А.Н., Сафонова М.Б., Сушков А.В., Храменков А.В.

РНЦ "Курчатовский институт", Институт ядерного синтеза, Москва, Россия

   Работа посвящена поиску условий, при которых периферийная пеллет-инжекция приводит к улучшению устойчивости плазмы и формированию транспортного барьера вблизи границы плазменного шнура.
   Эксперименты проводились на установке Т-10. В дейтериевую плазму инжектировались дейтериевые пеллеты со скоростью 0,9 ё 1,1 км/с. Глубина проникновения пеллетов составляла 8 ё 13 см при значении малого радиуса плазмы 27 ё 30 см. В эксперименте главное внимание уделялось воздействию пеллетов на крупномасштабные МГД возмущения (m=2 и m=3) с частотой до 20 кГц, и на высокочастотные (20 ё 100 кГц) шумы плазмы, а также исследовалось поведение электронной и ионной температуры плазмы. При определенных размерах пеллета происходит подавление МГД активности, наблюдается рост диамагнетизма плазмы, интенсивности рентгеновского и нейтронного излучения, а также снижение радиационных потерь.


НЕКОТОРЫЕ ОСОБЕННОСТИ РАЗВИТИЯ БОЛЬШОГО СРЫВА В РЕЖИМЕ С ОБРАТНЫМ МАГНИТНЫМ ШИРОМ НА TFTR.

И.Б. Семенов

ТРИНИТИ, 142092 Троицк, Московская обл., Россия

   В сообщении на основе сравнительного анализа магнитных колебаний и локальных колебаний Те (ЕСЕ- эмиссия) рассматривается динамика развития большого срыва в режиме с обратным широм TFTR.
   Показано , что , как в случае с положительным широм, в ходе большого срыва при отрицательном шире может быть выделена фаза малого срыва (предсрыва), хотя времена ее развития оказываются значительно короче.
   Потери  тепла из центра в ходе малого срыва могут быть об’яснены стохастизацией магнитных полей вблизи Х- точек соседних (по r) магнитных островов.


ИССЛЕДОВАНИЕ  НАРУШЕНИЯ ВИНТОВОЙ СИММЕТРИИ В СРЫВЕ  НА ТОКАМАКЕ Т-11М

А.М.Белов, С.В.Мирнов, И.Б.Семенов, Э.А.Азизов, И.А.Кован, В.Б.Лазарев, И.Н.Макашин, С.Г.Мальцев, И.Н.Монахов, А.П.Попрядухин А.П.Чернобай

ТРИНИТИ, 142092 Троицк, Московская обл., Россия

    Исследование винтовой симметрии плазменного шнура при развитии неустойчивости срыва важно как для понимания физики срыва, так и для предсказания взаимодействия плазма–стенка при срыве в реакторе-токамаке. Работы в этом направлении традиционно ведутся на токамаке Т-11М в ТРИНИТИ. В 1997г.  на Т-11М было проведено расширение диагностического комплекса магнитных измерений до 78 магнитных датчиков (с 30), которые располагаются в четырех полоидальных сечениях (j=0, 40, 50, 180 градусов с 23, 32, 16, 7 зондами соответственно) и до 63 измерительных каналов (с 32) с временным разрешением 1мкс. Созданная система регистрации магнитных возмущений примерно вдвое превосходит лучшие зарубежные аналоги. С ее помощью были получены первые экспериментальные результаты. В частности, удалось установить факт нарушения винтовой симметрии в срыве [ 24 Conf. EPS].
    В сообщении приводятся результаты дальнейшего анализа магнитных возмущений в срыве одновременно в трех сечениях тора. Обсуждаются возможные причины возбуждения коротковолновых возмущений в процессе развития срыва.


 МГД  НЕУСТОЙЧИВОСТЬ ПЛАЗМЫ В СИЛЬНО НЕОДНОРОДНОМ ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ

Арсенин В.В.

ИЯС РНЦ "Курчатовский институт", Москва, Россия

    Исследуется желобковая устойчивость слоя замагниченной плазмы неоднородной плотности в присутствии  электрического поля, направленного поперек слоя. Если это поле сильно неоднородно, изменяясь на расстояниях порядка ионного ларморовского радиуса, то скорости электрического дрейфа электронов и ионов существенно различны. Это различие может быть источником неустойчивости МГД типа (с инкрементом много  больше частоты электрического дрейфа).


ЗАХВАТ И УДЕРЖАНИЕ БЫСТРЫХ ЭЛЕКТРОНОВ В МАГНИТНОЙ ЯМЕ В УСЛОВИЯХ ЭКСПЕРИМЕНТА НА УСТАНОВКЕ ГОЛ-3-II*

Астрелин В.Т., Бобух Е.В..

Институт Ядерной Физики им. Г.И.Будкера СО РАН, Новосибирск, Россия.

   Рассматривается задача о торможении, рассеянии и захвате потока электронов плазмой, помещенной в магнитную яму. Энергии электронов значительно превышают тепловую энергию частиц среды. Данная постановка определяется планируемыми экспериментами по нагреву плазмы электронным пучком в  длинном пробкотроне по схеме двухступенчатого нагрева [1]. Для улучшения захвата быстрых электронов и удержания сгустка плотной плазмы он размещается в локальном минимуме магнитного поля (’’магнитной яме’’).
   Электроны в ловушке описываются функцией распределения f(t,e,q,z),  где t - время, e - энергия, q -  питч-угол частицы, а z - продольная координата. Плотность налетающих электронов предполагается малой по сравнению с плотностью плазмы в ловушке. Магнитная конфигурация ловушки произвольна. Профиль плотности плазмы также произволен, но постоянен во времени.
   На первом этапе решалась задача об отклике системы на короткие импульсы влетающих электронов в приближении большой по сравнению с длиной ловушки длины их пробега. Затем по полученным откликам в силу их аддитивности восстанавливалась реакция системы на реальные пучки. Этот подход позволил аналитически  отделить зависимость от  e  и z и свести задачу к двумерной. Исходное кинетическое уравнение, описывающее систему, имеет вид

   Здесь в общепринятых обозначениях , f0 - функция распределения инжектируемых частиц.
Результаты расчетов показывают, что даже при малом рассеянии электронов за один пробег их захват  может достигать существенных значений, приводящих к увеличению концентрации захваченных частиц в 2-5 раз по сравнению с концентрацией набегающего потока уже для пробочных отношений порядка 3. При этом время жизни электронов в ловушке оказывается достаточным для передачи ими большей части своей энергии в тепловую энергию основной плазмы. Эти эффекты могут  быть использованы в планируемых экспериментах по нагреву плазмы в магнитной яме, а также для получения мощной вспышки ультрафиолетового излучения на установке ГОЛ-3-II.

   Авторы благодарят Бурдакова А.В. за постановку задачи и ценные обсуждения.

   Литература.
   1. Астрелин В.Т., Бурдаков А.В., Койдан В.С., ... ЖЭТФ, 1998, вып.2,  в печати.

* Работа поддерживалась грантом РФФИ  №.96-02-19436 и программой 15 Миннауки РФ.


НЕКОТОРЫЕ  ЗАБЫТЫЕ  АСПЕКТЫ  РАВНОВЕСИЯ  ТОКОНЕСУЩЕЙ  ТОРОИДАЛЬНОЙ  ПЛАЗМЫ В  ИДЕАЛЬНОЙ  МГД-МОДЕЛИ

И.С.Данилкин

Институт Общей Физики  АН РФ , МОСКВА,  РОССИЯ

    Обычно в идеальной МГД-модели давление плазмы   и распределение "продольной" компоненты плотности тока, характеризуемое величиной  , задаются функциями лишь первого интеграла уравнений силовых линий, отвечающего т.н. магнитным поверхностям  , ограничивающим  силовые трубки магнитного поля. Зависимость от второго интеграла   отбрасывается, исходя из физических требований однозначности параметров плазмы как функций точки пространства ибо этот интеграл соответствует семейству геликоидных поверхностей, многозначных на  (с рациональным числом вращений  ) и бесконечнозначных на поверхностях с иррациональным m .
    Однако, требованию однозначности можно удовлетворить в более мягких  допущениях, не исключая полностью зависимости  от  . А именно, к гладкой зависимости p(y), h(y)  всегда можно добавить, не нарушая однозначности, ряд сингулярных периодических слагаемых вида

где  Am/n -произвольные (как и p(y), h(y)) нормировочные множители, d -  сингулярная функция Дирака,  - периодическая функция от  при y=ym/n c периодом, кратным разности ветвей однозначности Q .
    Заметим, что если исключение  слагаемых типа (1) в  p(y) еще как-то может быть оправдано быстро нивелирующими эти члены процессами переноса, то в токонесущей плазме, где h0 , состояния с частично контрагированным током типа (1) могут поддерживаться за счет внешних источников,создающих ток в плазме, так что пренебрежение этой частью решения для равновесной конфигурации плазмы может приводить к целому ряду следствий, перечисленных ниже.
  1). Возникновение быстронасыщающихся неустойчивостей гладких распределений p(y), например, тиринг мод и др., приводящих к (1).
  2). Нарушение аксиальной симметрии конфигурации с появлением в электронных коэфициентах переноса "квазистеллараторных" зависимостей при малых частотах столкновений.
  3). Как следствие пункта 2), появление многозначных решений для амбиполярного электрического поля с бифуркацией равновесия от вводимой в плазму мощности.
    Последние два пункта могут рассматриваться как результат "нелинейного" воздействия различных токово-винтовых неустойчивостей на явления переноса и равновесие плазмы, поскольку возмущения типа (1) по смыслу представляют собой результат насыщения этих неустойчивостей.


РАДИАЛЬНАЯ СТРУКТУРА ТОРОИДАЛЬНЫХ ДРЕЙФОВЫХ МОД ВО ВРАЩАЮЩЕЙСЯ ПЛАЗМЕ ТОКАМАКА

Т.А. Давыдова,  *Я. Вейланд

       Институт ядерных исследований НАН Украины, Киев, Украина
    * Институт теории электромагнитного поля, Чалмерский технологический университет, Гетеборг, Швеция

     Исследовано влияние  вращения плазмы на структуру тороидальных  электронных дрейфовых мод и их устойчивость в случае, когда масштаб  неоднородности профиля скорости мал,  и баллонный формализм [1,  2]  неприменим.  Показано,  что влияние кривизны  профиля  скорости  на структуру  мод  и инкременты неустойчивости может быть не менее существенным, чем влияние шира скорости. Так, хотя слабая положительная  кривизна  профиля скорости способствует стабилизации дрейфовых тороидальных мод, однако, сильная кривизна аннулирует даже стабилизирующий эффект шира магнитного поля.  При этом собственная дрейфовая мода оказывается локализованной как в радиальном, так и в полоидальном направлениях на внешнем обводе тора. Уточнены границы применимости баллонного приближения.

      1. J.B.  Taylor,  H.R.  Wilson,  J.W.  Connor  0//  Plasma Phys.
 Contr.  Fusion,  1996,   238 6, 243.
      2. J.B. Taylor, H.B. Wilson //  Plasma Phys. Contr. Fusion 6, 1996,
 238 6, 1999.


ЛОКАЛЬНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ ПЛОТНОСТИ ПЛАЗМЫ В ГАЗОДИНАМИЧЕСКОЙ ЛОВУШКЕ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ДИАГНОСТИЧЕСКОГО ИНЖЕКТОРА ДИНА-5

Дейчули П.П., Багрянский П.А., Корепанов С.А.

Институт ядерной физики им. Г.И.Будкера СО РАН, Новосибирск, Россия

     Для измерения плотности плазмы в центральной части газодинамической ловушки (ГДЛ) создана диагностика на базе атомарного инжектора ДИНА-5. Характерные значения плотности плазмы ловушке 1014 см-3, температура ~100 эВ. Пучок атомов дейтерия с энергией 25 кэВ и эквивалентным током до 2 А инжектируется перпендикулярно оси плазменного шнура в центральной части ловушки. На выходе из плазмы пучок ослабляется в 2-3 раза, образовавшиеся ионы отклоняются магнитным полем за пределы плазмы и регистрируются многоканальным приемником. Ионы дейтерия, родившиеся в различных точках вдоль диаметра плазменного шнура, попадают в различные каналы регистратора, при этом величина сигнала каждого канала определяется локальной плотностью плазмы в соответствующей точке, что позволяет восстановить профиль плотности вдоль оси зондирующего пучка.
   Положение и конструкция приемных каналов, а также рабочий газ диагностического инжектора (дейтерий) выбраны так, чтобы траектории ионов D+ из различных точек плазмы выходили за ее пределы и достаточно расходились. Пространственное разрешение определяется конечным поперечным размером пучка в направлении поперек магнитного поля, приводящим к взаимному перекрытию каналов. Для лучшего пространственного разрешения из исходного круглого пучка с помощью щелевой диафрагмы вырезается ленточный пучок размером 0.8 см в направлении перпендикулярном магнитному полю. Для увеличения полезного сигнала размер пучка вдоль оси плазменного шнура специально не ограничивался и составлял 6 см.
   В экспериментах с мощной атомарной инжекцией диамагнетизм плазмы составляет заметную величину и должен учитываться при расчете траекторий ионов. Пространственное разрешение метода по численным расчетам траекторий в реальной конфигурации поля не хуже 2 см.
   Длительность пучка (до 5 мс) перекрывает интересующий временной интервал эксперимента.


ОПИСАНИЕ ТРАНСПОРТНЫХ БАРЬЕРОВ С ПОМОЩЬЮ МОДЕЛИ КАНОНИЧЕСКИХ ПРОФИЛЕЙ

Днестровский Ю.Н., Лысенко С.Е., Тарасян К.Н.

РНЦ "Курчатовский Институт", Институт ядерного синтеза, Москва, Россия

   С помощью Транспортной модели канонических профилей (ТМКП) изучаются условия образования внутреннего транспортного барьера (ITB) в токамаке. Показано, что при увеличении пикированности профиля вложенной мощности пороговая мощность образования ITB - Pthr- уменьшается. Найдены зависимости величины Pthr от степени пикированности. Моделирование разрядов установки JT-60U, содержащих ITB, показывает разумное согласие с экспериментом по положению ITB в сечении плазмы и по абсолютному значению скачка температуры ионов и электронов и плотности плазмы внутри ITB.


ОСОБЕННОСТИ ТРАНСПОРТА НА ТОКАМАКАХ START И ГЛОБУС

Днестровский А.Ю., Днестровский Ю.Н., Лысенко С.Е., Тарасян К.Н.

РНЦ "Курчатовский институт", Москва, Россия

   В работе анализируются разряды сферического токамака START 1995-96 годов и даются прогнозы для проектируемого токамака ГЛОБУС. Используется транспортная модель канонических профилей [1]
   1. Модель хорошо описывает омические разряды с токамака START. В разрядах с нагревом инжекцией нейтрального пучка исследуется зависимость вложенной мощности от плотности и тока плазмы. Значение вложенной мощности является результатом решения обратной задачи по согласованию расчета и эксперимента. Показано, что вложенная мощность резко растет при увеличении плотности плазмы.
   2. Увеличение плотности на токамаках START и ГЛОБУС приводит к заметной деградации удержания из-за высокой ионной неоклассической теплопроводности. Исследованы условия оптимального удержания плазмы.
   3. Исследованы энергетические характеристики возможных L-H переходов на токамаке START. Получено, что энергетическое время растет максимум на 20-30% в Н-режиме, что трудно заметить на эксперименте. Причиной слабого изменения энергетических показателей при L-H переходе является высокая доля ионных неоклассических потерь.
   Результаты работы посланы в журнал Plasma Physics and Controlled Fusion в 1997 году.

   Литература
1.Днестровский Ю.Н., Есипчук Ю.В. и др., Физика Плазмы, 1997, 23, с.614-623


ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРЯМЫХ СИСТЕМ с ТОКОМ    ТИПА "Галатея" с УЧЕТОМ КУЛОНОВСКИХ КОЭФФИЦИЕНТОВ ПЕРЕНОСА.

Дудникова Г.И., Федорук М.П., Яковлев В.С.

Институт вычислительных технологий СО РАН, Новосибирск, Россия

    Работа посвящена постpоению математических моделей и обсуждению результатов численного моделирования плазменных конфигураций — Галатей типа "Пояс", в которых магнитные конфигурации создаются не только катушками опертыми о Землю, но и проводниками с током, погруженными в плазму (миксинами). Такие системы представляют большой интерес  для плазменной технологии и термоядерной энергетики [1, 2].
    Для описания динамики плазмы в ловушках данного типа используется приближение одножидкостной магнитной гидродинамики с кулоновскими коэффициентами переноса. Для расчета магнитных полей внутри миксин используется уравнение Пуассона для векторного потенциала.
    Рассмотрены пpимеpы двумерных течений плазмы в плоской и цилиндрической геометрии. Изучена динамика течений плазмы в конфигуациях подобного типа в зависимости от параметров системы "плазма-миксина", а именно: величины и направления токов в плазме и миксинах, способа их возбуждения, расположения миксин, параметров начальной плазмы и т.д. Результаты численных расчетов показывают,  что магнито-барические характеристики p(y)  в стационарных  режимах описываются линейными сплайнами.

   Литература.
   1. Морозов А.И. // Физика плазмы. 1992. Т.18. с.305.
   2. Морозов А.И., Франк А.Г. // Физика плазмы. 1994. Т.20. с.982.


ЭКСПЕРИМЕНТЫ ПО ПОЛУЧЕНИЮ  ПЛОТНОЙ ГОРЯЧЕЙ  ПЛАЗМЫ  С b~1  НА УСТАНОВКЕ ГОЛ-3-II

Бурдаков А.В., Аржанников А.В., Астрелин В.Т., Заболотский А.Ю., Койдан В.С., Меклер К.И., Мельников П.И., Полосаткин С.В., Поступаев В.В., Ровенских А.Ф., Синицкий С.Л..

Институт ядерной физики им. Г.И.Будкера СО РАН,  Новосибирск, Россия

   На установке ГОЛ-3-II в ближайшее время планируется начать эксперименты по нагреву и удержанию плотного плазменного сгустка в локальной магнитной ловушке (магнитной яме), продолжающие работы по двуступенчатому нагреву плазмы [1].
   Поведение плазмы в этом эксперименте  рассчитано с  помощью разработанного компьютерного кода ISW.
В качестве подготовительных робот, предназначенных, в частности, для тестирования кода, на установке ГОЛ-3-II была проведена серия экспериментов по  изучению динамики  плотного дейтериевого облака в однородном магнитном поле. Для этой цели в разрядной камере длиной 12 м создавалась плазма с заданным распределением плотности  по длине  установки. Для определения параметров плазмы использовался широкий набор диагностик: диамагнитные петли, лазерное томсоновское рассеяние, интерферометрия, допплеровская и штарковская спектроскопия, рентгеновские и ВУФ диагностики и др. В результате нагрева плотного облака быстрыми плазменными электронами, генерирующимися в области относительно редкой плазмы, наблюдается разлет плотного плазменного сгустка и формирование волн сжатия. Температура ионов в таком сгустке определяется передачей энергии от электронов и достигает величины 0,2 кэВ. Полученные данные позволили провести детальное сравнение расчетов и эксперимента.
   На основании совокупности экспериментальных данных и модельных расчетов сделаны предсказания параметров плазмы, ожидаемых при нагреве существующим электронным пучком в локальной магнитной ловушке и выбрана геометрия эксперимента, позволяющая увеличить параметры нагретого плазменного сгустка (ожидаемая температура около 1 кэВ при плотности 1-3 1016см-3 )  и достичь плазменного бета порядка единицы. В настоящее время эксперимент полностью подготовлен, получена предварительная плазма в локальной ловушке. Эксперименты по пучковому  нагреву плотной плазмы в магнитной яме предполагается начать в январе 1998 года.

   Литература.
   1. Астрелин В.Т., Бурдаков А.В., Койдан В.С., и др. ЖЭТФ, 1998, вып.2,  в печати.


НАГРЕВ ПЛАЗМЫ НА УСТАНОВКЕ ГОЛ-3-II

Койдан В.С., Аржанников А.В., Астрелин В.Т., Бурдаков А.В., Меклер К.И., Мельников П.И., Полосаткин С.В., Поступаев В.В., Ровенских А.Ф., Синицкий С.Л.

Институт ядерной физики им. Г.И.Будкера СО РАН,  Новосибирск, Россия

В докладе приводится краткий обзор новых экспериментальных результатов, полученных на установке ГОЛ-3-II. На этой установке микросекундный электрон-ный пучок (1 МэВ, 30 кА, 8 мкс) с энергозапасом до 200 кДж, генерируемый ускорителем У-2, инжектируется в 12-метровый плазменный столб, находящийся в продольном магнитном поле напряженностью 4.5 Тл в однородной части и 9 Тл в одиночных концевых пробках [1]. Исследуется нагрев как однородной по длине, так и неоднородной плазмы с плотностью в диапазоне 1015-1017 см-3.

В экспериментах на установке ГОЛ-3-II показано:
   При инжекции 200-кДж, 1 МэВ электронного пучка в плазму с плотностью (1-2)Ч1015 см-3 происходит практически полная его релаксация, так что на выходе из плазмы наблюдается поток электронов, имеющий широкий спектр в диапазоне энергий 0.1-1.4 МэВ. КПД торможения пучка составляет 30-40%.
Энергосодержание плазмы и ее электронная температура увеличиваются с ростом энергосодержания в пучке.
   В результате коллективного взаимодействия с пучком основная масса плазменных  электронов имеет характерную среднюю энергию (температуру) 1-2 кэВ, а функция распределения электронов  является анизотропной: "температура" электронов, распространяющихся вдоль пучка (2-3 кэВ), превышает поперечную "температурy" (0,8-1кэВ).
   При повышении плотности плазмы происходит переход к максвелловской плазме, имеющей при n~3Ч1015 см-3 температуру электронов ~0.3 кэВ, а температуру ионов 20-30 эВ. Максвеллизация электронов наступает при уменьшении длины свободного пробега электронов по отношению к парным кулоновским столкновениям до длины, сравнимой с масштабом эксперимента.
   Проведены эксперименты по нагреву более плотной плазмы. Для этой цели в плазме создавался плотный плазменный сгусток. Дейтериевое облако с плотностью до 1017 см-3 создавалось вблизи места инжекции электронного пучка в плазму, длина облака могла достигать нескольких метров (при полной длине плазменного столба 12 м).  Экспериментально показано, что плотное облако эффективно нагревается быстрыми плазменными электронами. При  этом электронная температура плазменного сгустка с плотностью 5Ч1015 см-3 достигает ~0,5 кэВ, а ионная - 0,2 кэВ.
   Целью дальнейших экспериментов на установке является получение плотной,  горячей плазмы (1016 см-3, 1 кэВ), что представляется интересным как для термоядерных. так и для других приложений.

1. Agafonov M.A,.et al., Plasma Physics and Contr. Fusion, 1996, 38, A93.


 СТАТУС СФЕРИЧЕСКОГО ТОКАМАКА ГЛОБУС-М.

Гусев В.К., *Азизов Э.А., **Беляков В.А., Голант В.Е., Гусаков Е.З., ***Гырдымов Г.П., ***Дворкин Н.Я., ****Днестровский А.Ю., Ирзак М.А., **Кавин А.А., **Косцов Ю.А., *Кузнецов Е.А., **Кузьмин Е.Г.,*****Медведев С.Г.,***Миков В.В., Минаев В.Б., Новохацкий А.Н., Подушникова К.А., Сахаров Н.В.,**Сойкин В.Ф., Узлов В.С.,*Ягнов В.А.

Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе РАН, С. Петербург, Россия
*Троицкий Институт Инновационных и Термоядерных Исследований, Троицк, Россия
**НИИЭФА им.Д.В.Ефремова, С. Петербург, Россия
***ГП Ленинградский Северный Завод, С. Петербург, Россия
****ИЯС, РНЦ "Курчатовский институт, Москва, Россия
*****Институт прикладной математики им.М.В.Келдыша, Москва, Россия

   Глобус-М - сферический токамак нового поколения, предназначенный для исследования физических процессов в плазме сферической конфигурации и отработки инженерных рекомендаций для сферических токамаков мегаамперного диапазона. По сравнению с действующими сферическими токамаками длительность разряда на Глобусе-М существенно увеличена, что позволяет проводить эксперименты в квазистационарных условиях. Кроме этого, плазменный ток, положение и форма плазменного шнура регулируются с помощью системы обратных связей. Глобус-М имеет следующие параметры: R=36 см, а=24 см, R/a=1.5, с максимальной вытянутостью 2.1, IP=0.5 МА, BT=0.62 Т, длительность импульса 0.2 сек. Расчеты устойчивости плазменного шнура показывают возможность достижения тороидального бета порядка 20%. Для дополнительного нагрева плазмы в основном используются высокочастотные методы, конструкция установки также позволяет использовать метод нейтральной инжекции. Приводятся данные повторного моделирования параметров плазмы с помощью транспортного кода АСТРА при мощности дополнительного нагрева до 2 Mвт.
    Расчеты нагрева плазмы в диапазоне вблизи основной гармоники (8-14 МГц) ионно-циклотронной частоты показывают высокую эффективность поглощения мощности плазмой при учете большой тороидальности, свойственной сферическим токамакам. Численное моделирование генерации тока в диапазоне частот ~ 10 wLH при "полоидальной" ориентации грилла дает высокую эффективность при умеренной плотности. Существенным является также и то, что локализация области генерации тока зависит от плотности плазмы и смещается к центру шнура с ростом тока.
    К концу 1997 изготовлено более 80% деталей и узлов установки. Собрана и испытана вакуумная камера, система откачки, изготовлены обмотки полоидального поля и наружные полувитки обмотки тороидального поля. Произведена пробная сборка центральной колонны. Подготовлено технологическое оснащение и проводник для намотки центрального соленоида. В первой половине 1998 года планируется завершение ремонтно-восстановительных и пусконаладочных работ высоковольтного оборудования силовой подстанции ФТИ и тиристорных выпрямителей, а также окончание сборки токамака. Время ввода в эксплуатацию - вторая половина 1998 года.


 Учет тормозного излучения из релятивистской плазмы.

В.И. Хвесюк, А.Ю. Чирков, С.В. Рыжков

Московский Государственный Технический Университет им. Н.Э. Баумана

   Тормозное излучение является основным механизмом потерь из высокотемпературной термоядерной плазмы. Достигнутые в современных термоядерных системах температуры электронов (порядка 50 кэВ) требуют учёта как квантовых, так и релятивистских эффектов.
    Обычно используемая формула для мощности тормозного излучения [1] получена в классическом приближении и применима для электронов, кинетическая энергия которых не превосходит 27 эВ [2]. Поправка на квантовые эффекты с помощью множителей Гаунта [1] не позволяет учесть релятивизма быстрых электронов, что, как показали расчёты, играет значительную роль в процессе тормозного излучения.
    Поэтому, в данной работе сделаны первоначальные оценки тормозного излучения релятивистской плазмы и для расчёта единичного акта излучения была использована квантовая релятивистская формула [3]. Усреднение по всем электронам плазмы производилось по релятивистской равновесной функции распределения.
    Тщательному анализу были подвергнуты расходимости спектральных характеристик в области малых частот (так называемая инфракрасная катастрофа [3]).
    Окончательно, мощность тормозного излучения из единицы объёма плазмы с концентрацией электронов ne, м-3, эффективным зарядом ионов Z, температурой электронов Te, К:

где K1(Te) - поправка, учитывающая отличие квантовой релятивистской теории тормозного излучения электрона от классической.
   Как показали предварительные расчёты, в области температур до 10 кэВ квантовые и релятивистские эффекты вносят в мощность тормозного излучения поправку, не превосходящую 10 %, а начиная с 50 кэВ их влияние становится всё более значительным.

    Литература.
   1. Зельдович Я.Б., Райзер Ю.П. Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений. М.: Наука, 1966.
   2.  Ландау Л.Д., Лившиц Е.М. Квантовая механика (нерелятивистская теория). М.: Наука.
   3.  Ахиезер А.И., Берестецкий В.Б. Квантовая электродинамика. М.: Наука, 1981.


Энергетическая эффективность и баланс мощностей D-3He-6Li термоядерного реактора.

В.И. Хвесюк, С.В. Рыжков

Московский Государственный Технический Университет им. Н.Э. Баумана

    В работе с позиции кинетического анализа рассмотрена возможность использования D-3He-6Li топлива [1] для получения энергии в малорадиоактивных термоядерных реакторах. В качестве реактора выступает аксиально-симметричная амбиполярная ловушка с термобарьером.
   Главной особенностью данного реактора является производство 3He в ходе реакции:
                       p + 6Li ® 4He + 3He + 4,02 МэВ                                                (*)
   Механизм следующий: в D-3He смесь добавляется 6Li, который взаимодействует с образующимся протоном. В результате реакции (*) образуется гелий. Этот 3He (энергия рождения 2,3 МэВ) используется дальше в D-3He цикле. Получаем так назывемую катализную D-3He реакцию. Недостаток 3He можно восполнять доставкой гелия с Луны, либо производством его еще в одном реакторе, использующем (*) цикл. Получение же энергии полностью возложено на D-3He реакцию, хотя p-6Li тоже имеет свой вклад. Важным моментом является исследование процессов при замедлении высокоэнергетичных протонов (14,7 МэВ). Кроме того, особое внимание уделено учету релятивистских эффектов, которые имеют место при значительных температурах (порядка 1 МэВ). Существенными также становятся ядерные взаимодействия и процессы обмена энергией между всеми продуктами и компонентами топлива.
   Обсуждается влияние селективной откачки [2] продуктов синтеза на энергетические характеристики плазмы (в частности, влияние времени и диапазона откачки). Получены значения коэффициента усиления мощности в зависимости от температуры, магнитного поля и суммарного бета.

   Литература.
   1.  V.I. Khvesyuk, S.V. Ryzhkov, «Analysis of D-3He-6Li Fuel Cycle», Sum. of meeting on Innovative Approaches to Fusion Energy (IAEA-TCM), Pleasanton, USA, 1997.
   2.  V.I. Khvesyuk, D.V. Semenov, A.N. Lyakhov, «Principles of D-3He fusion», Proc. of 23rd EPS Conf. on Controlled Fusion and Plasma Physics, Kiev, 1996, P.660-663.


Альфа-эффект в открытых магнитных ловушках.

А.А.Кабанцев, В.Б.Рева, В.Г.Соколов

Институт ядерной физики СО РАН, г.Новосибирск.

    Генерация крупномасштабных магнитных полей и электрических токов мелкомасштабными турбулентными движениями проводящей среды играет важную роль не только в динамике астро/геофизических объектов, но и в физике лабораторной плазмы. В частности, именно локальной зеркально-несимметричной (спиральной) турбулентностью обьясняется генерация тока, направленного вдоль силовых линий магнитного поля на оси тороидальных пинчей с обращенным магнитным полем [1] - так называемый альфа-эффект. Впервые показано, что подобный эффект может иметь место и в открытых магнитных системах [2].
    В открытых осесимметричных ловушках АМБАЛ-М, МАЛ и ГДЛ электростатическая  турбулентность,  обладающая  средней  спиральностью   до 10 м/сек2 , возбуждается в результате дифференциального вращения плазменного столба в скрещенных E х B полях. Наблюдаемая турбулентность характеризуется также значительным коэффициентом радиальной диффузии D » 30 м2 /сек и магнитным числом Рейнольдса Rm = 16.
    В экспериментах на указанных установках зарегистрировано возникновение в плазме электродвижущей силы, сопутствующей развитию турбулентности и приводящей к генерации продольных токов с плотностью на оси до 100 А/см2 . Полный ток до 6 кА. В зависимости от управляемых параметров плазмы и условий эксперимента получена генерация тока как параллельного, так и антипараллельного магнитному полю. Феноменологически это соответствует закону Ома с турбулентным альфа-эффектом: j=(E+B), где знак a определяется правой или левой спиральностью турбулентностью. Величина ЭДС линейно растет с увеличением магнитного поля B и коэффициента турбулентной диффузии D и достигает в обсуждаемых экспериментах 50 В/м, что согласуется с оценкой по построенной модели альфа-эффекта для открытых ловушек [2].

   Литература
   [1] C.G.Gimblet, M.L.Watkins. MHD turbulence theory and its implications for the reversed field pinch. Proceedings of the 7th European Conference on Controlled Fusion and Plasma Physics, Lausanne, 1975, v.1, p.103.
   [2] А.А.Кабанцев, В.Б.Рева, В.Г.Соколов. Турбулентное динамо в открытых ловушках. Препринт ИЯФ 97-37, Новосибирск 1997.


ПРИМЕНЕНИЕ НЕЙРОСЕТЕВЫХ МЕТОДОВ К ИССЛЕДОВАНИЮ ПРОЦЕССОВ ПЕРЕНОСА В ПЛАЗМЕ.

В.Г.Капралов, Л.А.Станкевич, А.С.Шаталин, В.В.Архипов.

Санкт-Петербургский государственный технический университет, Санкт-Петербург, Россия

   Одной из целей исследований физики плазмы является разработка сценариев зажигания и алгоритмов управления ходом термоядерной реакции в проектируемом международном термоядерном экспериментальном реакторе ITER. Для реализации сценария и управления реакцией желательно контролировать в режиме реального времени коэффициенты переноса в плазме. Однако на данный момент не разработано диагностических систем, которые бы позволяли измерять коэффициенты переноса непосредственно. Для расчета коэффициетов переноса по данным диагностических систем разработано много методов, но все они или требуют недостижимых на даный момент скоростей обработки информации для работы в режиме реального времени, или имеют узкую область применимости. Поэтому представляется актуальным разработка методов определения и предсказания коэффициентов переноса в плазме, требующих приемлимых скоростей обработки информации в режиме реального времени.
   Целью данной работы являлась разработка и тестирование нейросети для определения коэффициента электронной температуропроводности и изучение возможности работы полученной нейросети в режиме реального времени. В данной работе впервые показана возможность определения коэффициента электронной температуропроводности с помощью нейронной сети. Решение обратной задачи баланса тепла используется только на этапе обучения нейросети, что позволяет вынести этот процесс на предварительную стадию и существенно ускорить работу системы на этапе измерений. Это впервые дает новую возможность работы в режиме реального времени с данными о коэффиценте электронной температуропроводности, в том числе и использование этих данных в следящих системах управления плазменным разрядом.
   Данная работа показывает возможность быстрого выполнения сложного нелинейного преобразования для определения значений параметров, которые не измеряются непосредственно. Как следствие это открывает возможность их использования в системах управления или визуализации в режимах реального времени или близких к ним. Особо следует отметить идеальную пригодность нейросетей к применению их в распределенных и параллельных вычислениях, а также возможность их аппаратной реализации, что позволяет достичь максимальных скоростей обработки информации.